Pomiary oscyloskopowe okiem praktyka. cz. 4.pdf

POMIARY

Pomiary oscyloskopowe:

okiem praktyka, część 4

Oscyloskop jest jednym z najbar-

dziej uniwersalnych przyrządów

pomiarowych. Wykorzystywa-

ny jest zarówno w najbardziej

zaawansowanych projektach

badawczych jak i warsztatach

amatorskich. Oczywiście różnice

w parametrach, a także i cenach

przyrządów stosowanych podczas

pomiarów bywają ogromne.

Pasmo najbardziej wyczynowych

współczesnych oscyloskopów

niebawem przekroczy granicę

20 GHz, a szybkość próbkowania

w czasie rzeczywistym rzędu 40

miliardów próbek na sekundę,

stosowana jest już od dawna.

Tajniki pomiarów prowadzonych

za pomocą nowoczesnych oscylo-

skopów cyfrowych przedstawiamy

w artykule.

Próbkowanie

Podstawowe parametry dotyczące

procesu pobierania próbek sygnału

badanego przez oscyloskop cyfro-

wy, stanowią częstotliwość próbko-

wania i rozdzielczość przetwornika

analogowo–cyfrowego. Częstotliwość

próbkowania podawana jest w ilości

próbek na sekundę i oznaczana jako

Sa/s lub S/s (samples per second) .

Wartości podawane w katalogach są

zazwyczaj maksymalne dla dane-

go przyrządu. Rozdzielczość stoso-

wanych przetworników A/C wyno-

si standardowo 8 bitów i bardzo

rzadko występują odstępstwa od

tej reguły. Pośród współczesnych

przyrządów ﬁrmy Tektronix jedynie

oscyloskopy serii TDS3000 posiada-

ją przetwornik 9–bitowy.

Częstotliwość próbkowania jest

uwarunkowana parametrami za-

stosowanego przetwornika, ale też

aktualnymi nastawami. W oscylo-

skopie cyfrowym zmiana podstawy

czasu przy stałej długości rekordu

akwizycji wymusza zmianę często-

tliwości próbkowania. Im podstawa

czasu wolniejsza, tym wolniejsze

jest próbkowanie. Zgodnie z teo-

rią, szybkość pobierania próbek

musi być co najmniej dwukrotnie

większa od największej częstotli-

wości występującej w sygnale. Aby

warunek nie był naruszony, przed

przetwornikiem umieszcza się dol-

noprzepustowy ﬁltr antyaliasingowy.

Jednak w oscyloskopie cyfrowym

Rys. 10. Wydłużenie podstawy czasu zmniejsza częstotliwość próbkowania

i zawęża pasmo pomiarowe, czego skutkiem może być aliasing. Ten sam

sygnał sinusoidalny mierzony dla podstawy czasu 2 ns/dz (a) i 100 µs/dz (b)

Elektronika Praktyczna 4/2007

POMIARY

nie stosuje się takiego rozwiązania.

Nie ma tu ﬁltrów o parametrach

zmienianych wraz ze zmianą pod-

stawy czasu. Wydłużenie podstawy

czasu powoduje spadek częstotliwo-

ści próbkowania, a tym samym za-

wężenie aktualnego pasma pomiaro-

wego. Prowadzi to w konsekwencji

do aliasingu. Spójrzmy na rys. 10a :

sygnał sinusoidalny o częstotliwości

400 MHz został tu zarejestrowa-

ny przyrządem o paśmie 500 MHz

przy próbkowaniu 5 GSa/s. Następ-

nie podstawa czasu została wydłu-

żona do 100 µs/dz, a częstotliwość

próbkowania spadła do 10 MSa/s.

Przebieg rejestrowany w takich wa-

runkach widoczny jest na rys. 10b .

Chociaż ma on w dalszym ciągu

częstotliwość 400 MHz, uzyskany

wynik może sugerować, że jego

częstotliwość wynosi niecałe 7 kHz.

Jeżeli rejestrujemy sygnał powtarzal-

ny, to w obecności aliasingu będą

występowały trudności ze stabilnym

wyzwalaniem. Gdy jednak pomiar

wykonywany jest w pojedynczym

wyzwoleniu (jak na rys. 10b), to

uzyskany wynik może być bardzo

mylący.

Niektóre oscyloskopy wyposażo-

ne są w przetwornik analogowo–cy-

frowy o maksymalnej częstotliwości

próbkowania mniejsze niż pasmo

przyrządu. Dla przykładu, niepro-

dukowany już TDS460 ma pasmo

400 MHz, ale maksymalną szybkość

pobierania próbek tylko 100 MSa/s.

To, jak się wydaje, naruszenie ele-

mentarnych zasad próbkowania, wy-

maga wyjaśnienia.

Gdy nie dysponujemy odpowied-

nio szybkim przetwornikiem, ale

oscyloskop przeznaczony będzie do

pomiarów sygnałów powtarzalnych,

możemy wykorzystać tzw. prób-

kowanie w czasie ekwiwalentnym.

Oznacza to, że w pojedynczym cy-

klu rejestracji oscyloskop pobierze

tyle próbek, ile jest w stanie do-

starczyć jego wolny przetwornik.

W kolejnym wyzwoleniu pobierze

następną serię próbek, i tak aż do

zapełnienia całego rekordu wymaga-

ną ich ilością. Każdy widoczny na

ekranie przebieg będzie wynikiem

kilku wyzwoleń przyrządu. Chociaż

w pojedynczym wyzwoleniu próbki

pobierane są z mniejszą częstotli-

wością, to jednak ostateczny efekt

będzie taki, jakby pobrane zostały

z częstotliwością większą. Oczywi-

stym wymogiem poprawności otrzy-

manego w ten sposób rezultatu jest

powtarzalność mierzonego sygnału

i stabilność kolejnych wyzwoleń.

Najczęściej próbkowanie w czasie

ekwiwalentnym odbywa się w spo-

sób sekwencyjno–przypadkowy, jak

to pokazano na rys. 11 . Oznacza

to, że każda pobierana seria pró-

bek jest przesunięta w osi czasu

względem serii poprzedniej o przy-

padkową wartość. Dzieje się tak,

ponieważ zegar taktujący przetwor-

nik analogowo–cyfrowy nie jest

zsynchronizowany z wyzwalaniem.

Wspólnym punktem każdej pobie-

ranej serii próbek jest moment wy-

zwolenia. Jednak aby poszczególne

serie poprawnie ulokować w pamię-

ci należy dokładnie zmierzyć czas

pomiędzy momentem wyzwolenia

a pierwszą pobraną po nim próbką.

Rozdzielczość tego pomiaru określa

okres częstotliwości próbkowania

w czasie ekwiwalentnym. Ale jak

tego dokonać dysponując sygna-

łem zegarowym o okresie o wiele

dłuższym niż mierzony odcinek?

Okazuje się, że nie jest to aż tak

skomplikowane. Pomiędzy wyzwo-

leniem a chwilą pobrania pierwszej

próbki ładowana jest liniowo po-

jemność. Następnie jest ona bardzo

wolno rozładowywana. Następuje

jakby rozciągnięcie mierzonego od-

cinka, stąd układ taki nazywany

bywa liniowym ekspanderem czasu.

W tym czasie zliczane są impul-

sy zegarowe, których ilość będzie

proporcjonalna do napięcia na po-

jemności, a więc i czasu w jakim

została naładowana. Rozdzielczość

pomiaru przesunięcia pomiędzy wy-

zwoleniem a pierwszą po nim prób-

ką zależy od czasu rozładowania

pojemności i częstotliwości sygnału

zegarowego. Dla uzyskania większej

dokładności czas rozładowania jest

dłuższy, ale to jednocześnie ozna-

cza wydłużenie czasu potrzebnego

na zakończenie pojedynczego cyklu

rejestracji. Dla przykładu, w oscy-

loskopach serii TDS300 omawiany

obwód, określany jako interpolator

podstawy czasu (timebase interpola-

tor), składa się ze źródła prądowe-

go 22 mA służącego do ładowania

pojemności oraz źródła 11 µA – do

jej rozładowywania. Sygnał wyzwa-

lający dołącza pierwsze źródło do

pojemności i powoduje jej szybkie

ładowanie. Zbocze sygnału zegaro-

wego taktującego przetwornik analo-

gowo–cyfrowy wyznaczające moment

pobrania próbki jednocześnie powo-

duje odłączenie źródła prądowego

ładującego i od tego momentu po-

jemność jest rozładowywana drugim

źródłem prądowym. Czas pomiędzy

wyzwoleniem a pierwszą po nim

próbką jest proporcjonalny do na-

pięcia na naładowanej pojemności.

Jednocześnie jest on proporcjonalny

do czasu rozładowywania pojemno-

ści w stosunku takim samym, jak

stosunek wydajności zastosowanych

źródeł prądowych, czyli 1:2000.

Pomiar tego czasu rozpoczyna się

więc w chwili pobierania próbki,

a kończy w momencie zmiany stanu

na wyjściu komparatora. Ze wzglę-

du na bardzo wolne rozładowanie

może on być odmierzany impulsa-

mi sygnału zegarowego taktującego

przetwornik analogowo–cyfrowy.

Istnieje też wiele metod pomia-

ru krótkich odcinków czasu w spo-

sób całkowicie cyfrowy. Stosowane

są one w nowszych konstrukcjach.

Najprostszym takim sposobem jest

zastosowanie cyfrowej linii opóźnia-

jącej w postaci szeregowo połączo-

nych przerzutników. Chociaż praca

w trybie czasu ekwiwalentnego roz-

wiązuje w pewnym stopniu problem

wolnego przetwornika, jednak może

jednocześnie obniżyć komfort obsługi

przyrządu. Dzieje się tak zwłaszcza

w przypadku tych oscyloskopów, dla

których częstotliwość próbkowania

jest kilkukrotnie mniejsza od szero-

kości pasma. Pomiary wykonywane

przy najkrótszych podstawach czasu

potrzebują wielu cykli na skompleto-

wanie rekordu akwizycji. Każdy taki

Rys. 11. Zasada próbkowania

w czasie rzeczywistym i w czasie

ekwiwalentnym

Elektronika Praktyczna 4/2007

ST7LiteU0x – Ultralekkie

kontrolery ST z EEPROMem

POMIARY

www.st.com

• Rdzeń ST7 (8bit, CISC)

• 2 kB pamięci FLASH

z możliwością zabezpieczenia

przed odczytem;

• 128 B wewnętrznej pamięci

RAM

• 128 B pamięci EEPROM

• zasilanie pojedyńczym napięciem

2,4...5,5V

• dwustopniowy układ detekcji

niskiego poziomu napięcia

zasilania (LVD + AVD)

• 5 trybów oszczędności energii

• możliwość programowania

w systemie (ICP)

• obudowy DFN8, SO8 i DIP8

Solidne wsparcie techniczne

dostępne przez m.in

www.st.com/mcu:

• darmowa biblioteka w języku C

• liczne noty aplikacyjne

i przykłady programów

• liczne zestawy ewaluacyjne

• solidna dokumentacja

Bogata oferta peryferiów:

• wbudowany oscylator RC do

8 MHz

• 5 kanałowy 10bitowy

przetwornik A/C

• Do 5 linii wejścia/wyjścia

• Timer 8–bitowy (z watchdog

i funkcją input capture)

• Timer 12–bitowy (z funkcją

output compare i wyjściem

PWM)

• Do 5 wektórów przerwań

zewnętrznych

• Blok wspierający uruchamianie

oprogramowania (Debug

Module)

www.st.com/mcu

Elektronika Praktyczna 4/2007

FUTURE ELECTRONICS POLSKA Sp. z o.o.

03–704 Warszawa

ul. Panieńska 9

tel.: 022 618 92 02

fax: 022 618 80 50

http://www.futureelectronics.com

POMIARY

wany wyłącznie na potrzeby ﬁrmy

Agilent.

Innym często spotykanym roz-

wiązaniem szybkiego przetwornika

A/C są przyrządy o sprzężeniu ła-

dunkowym CCD (charge coupled

devices) . W tym przypadku próbki

sygnału badanego zapisywane są

w pamięci analogowej FISO (fast

in slow out) . Zapis próbek do po-

szczególnych komórek odbywa się

z częstotliwością rzędu GHz. Ana-

logowe wartości próbek są następ-

nie odczytywane przez wolny prze-

twornik analogowo–cyfrowy, a ich

skwantowane wartości zapisywane

w pamięci akwizycji. Powszechnie

stosowanym przez ﬁrmę Tektronix

rozwiązaniem jest taktowanie pa-

mięci FISO zegarem o częstotliwo-

ści 60,606 MHz (okres 16,5 ns).

Zegar jest dołączony do 33 szere-

gowo połączonych buforów, każdy

o czasie propagacji 0,5 ns. Wyjścia

poszczególnych buforów sterują za-

pisem analogowych próbek w kolej-

nych rzędach pamięci FISO. Próbki

pobierane co 0,5 ns odpowiadają

częstotliwości próbkowania 2 GSa/s.

Odczyt analogowych próbek odby-

wa się z częstotliwością rzędu kil-

kudziesięciu MHz. Zaletą takiej me-

tody przetwarzania jest niski koszt

i bardzo duża częstotliwość próbko-

wania przy relatywnie wolnych sy-

gnałach na zewnątrz układu prze-

twornika. Dzięki zastosowaniu tej

technologii nawet oscyloskopy „z

dolnej półki” pracują na wszystkich

nastawach podstawy czasu w czasie

rzeczywistym, przy maksymalnej

częstotliwości próbkowania nawet

dziesięciokrotnie większej od pasma

przyrządu.

Przyjętą w praktyce zasadą jest

próbkowanie w czasie rzeczywistym

z częstotliwością najmniej pięcio-

krotnie wyższą od pasma. Ponieważ

pasmo powinno być pięciokrotnie

szersze od częstotliwości sygna-

Rys. 12. Te same sygnały rejestrowane przy próbkowaniu w czasie rzeczy-

wistym (a) i w czasie ekwiwalentnym (b). Oscyloskop wyzwalany impulsem

niepełnym ( runt )

cykl wymaga pomiaru czasu przesu-

nięcia danego zestawu próbek, a po

zgromadzeniu ich dostatecznej licz-

by dodatkowej interpolacji i dopiero

wyświetlenia przebiegu na ekranie.

Przebiegi wykreślane są zatem z wy-

raźnym opóźnieniem.

Próbkowanie w czasie ekwiwa-

lentnym nie nadaje się do obserwa-

cji sygnałów jednorazowych. Wyma-

ga to bowiem zgromadzenia wszyst-

kich próbek w jednym cyklu, czyli

pracy w czasie rzeczywistym. Z te-

go powodu przyrządy wyposażone

w zbyt wolny przetwornik, niekiedy

w ogóle nie mają możliwości poje-

dynczego wyzwolenia. Przetwornik

wspomnianego wcześniej, niepro-

dukowanego już modelu TDS460A,

pracuje z maksymalną częstotliwo-

ścią próbkowania 100 MSa/s, a więc

dla najkrótszej podstawy czasu

1 ns/dz. dostarczyć może tylko jed-

ną próbkę w pojedynczym wyzwole-

niu. Praca w czasie ekwiwalentnym

nie daje dobrych wyników w połą-

czeniu z bardziej zaawansowanymi

trybami wyzwalania. Dla przykładu

rys. 12 przedstawia wynik rejestra-

cji sygnałów w czasie rzeczywistym

i ekwiwalentnym przy wyzwalaniu

impulsem niepełnym (runt) .

Praca w czasie rzeczywistym

wymaga zastosowania odpowiednio

szybkiego przetwornika analogo-

wo–cyfrowego. Często stosowanym

rozwiązaniem jest praca z przeplo-

tem (time interleaving) . Polega ona

na tym, że kilka wolniejszych prze-

tworników jest połączonych równo-

legle i taktowanych zegarem prze-

suniętym w fazie ( rys. 13 ). Sprawia

to jednak, że włączenie kolejnych

kanałów powoduje spadek częstotli-

wości próbkowania. Dla przykładu,

mając do dyspozycji 4 przetworniki

po 250 MSa/s każdy, mamy możli-

wość taktowania ich zegarem prze-

suniętym co 90° i uzyskania prób-

kowania 1 GSa/s w czasie rzeczy-

wistym, ale tylko w jednym kanale.

Włączenie dwóch kanałów stwarza

możliwość wykorzystania dwóch ze-

stawów po dwa przetworniki takto-

wane zegarem przesuniętym o 180°,

czyli 2x500 MSa/s. Korzystanie z 3

lub 4 kanałów pomiarowych zre-

dukuje maksymalną częstotliwość

próbkowania w czasie rzeczywistym

do 250 MSa/s. O możliwościach tej

techniki świadczy przetwornik sto-

sowany w oscyloskopach Inﬁnium

ﬁrmy Agilent. Zastosowany tam

obwód przetwarzania A/C zawiera

w jednych chipie 80 przetworników

po 250 MSa/s każdy. Taktowane są

sygnałami zegarowymi przesunięty-

mi o 50 ps. Dopasowanie wzmoc-

nienia i offsetu każdego z 80 torów

przetwarzania wymagało umiesz-

czenia w tej samej strukturze 160

przetworników DAC. Obwód scalo-

ny wyposażono dodatkowo w bu-

for o pojemności 1 MB. Ostatecz-

nie osiągnięto w ten sposób pasmo

6 GHz, próbkowanie 20 GSa/s, ale

odczyt wbudowanego bufora z czę-

stotliwością tylko 250 MHz (2x8 bi-

tów). Niestety, układ jest produko-

Rys. 13. Zasada zwielokrotnienia częstotliwości próbkowania przy pracy

z przeplotem

Elektronika Praktyczna 4/2007

POMIARY

Rys.14 Sposób pomiaru czasu pomiędzy wyzwoleniem

a sygnałem taktującym pobieranie próbek

TTL, musieliby-

śmy dysponować

oscyloskopem

o paśmie pomia-

rowym ≥300 MHz

i częstotliwo-

ści próbkowania

≥1,5 GS/s. Przy

wyborze oscy-

loskopu warto

upewnić się, czy

podawana w kata-

logu częstotliwość

próbkowania od-

nosi się do pracy

w trybie rzeczy-

wistym i czy nie

jest dzielona przy

włączaniu kolej-

nych kanałów.

W przeważającej części przetwor-

niki analogowo–cyfrowe stosowa-

ne w oscyloskopach cyfrowych są

ośmiobitowe. Dla specyﬁcznych na-

staw rozdzielczość tę można zwięk-

szyć. Z uwagi na ograniczony roz-

miar rekordu akwizycji, dla wolnych

podstaw czasu spada częstotliwość

próbkowania poniżej wartości maksy-

malnej, z jaką może pracować prze-

twornik. Dysponując nadmiarem pró-

bek można je uśredniać i tym spo-

sobem uzyskać zwiększenie rozdziel-

czości. Dla przykładu, oscyloskop

Tektronix DPO4054 wyposażony jest

w przetwornik 2,5 GSa/s, ale przy

rekordzie 1000 próbek i podstawie

czasu 200 µs/dz próbki pobierane

są z częstotliwością jedynie 500 kSa/

s. Pomiędzy próbkami pobieranymi

co 2 µs przetwornik dostarcza 5000

próbek, które są ignorowane. Jeśli

jednak z częstotliwością 500 kSa/s

uśredniać te pięć tysięcy próbek,

nominalną rozdzielczość 8 bitów

zwiększymy do 14 bitów. Pamiętać

należy, że pasmo pomiarowe dla tej

podstawy czasu wyniesie 220 kHz.

Ogólnie, zwiększenie rozdzielczości

uzyskane dzięki takiemu uśrednieniu

obliczyć możemy jako:

0,5log 2 p

gdzie p jest liczbą uśrednianych

próbek.

Andrzej Kamieniecki, Tespol

łu mierzonego, więc częstotliwość

próbkowania w czasie rzeczywistym

powinna być co najmniej 5*5=25

razy wyższa od podstawowej czę-

stotliwości badanego sygnału. Jeśli

zatem chcielibyśmy z dokładnością

rzędu ~2% mierzyć sygnały nie-

powtarzalne w układach logicznych

Elektronika Praktyczna 4/2007

Plik z chomika:

Inne pliki z tego folderu:

Inne foldery tego chomika: